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超声导波的产生方法有两种，一种是倾斜入射法，一种是平行入射法。本文讨论前一种方法。
3.1纵波倾斜入射法理论概要
一般纵波或横波，以及表面波的探头，晶片的振动方向，是垂直或倾斜指向工件表面的，这是科学的（因为符合折射定律），也是容易理解的。
GB/T12604.1《无损检测 术语 超声检测》关于板波的定义，也提到了“入射角”，似乎导波的产生，是倾斜入射法; 特压超声教材(2008版)第159--161页，也是讲的倾斜入射法，产生导波的。然而，对于倾斜入射产生导波的原理，笔者认为，尚有许多问题，尚待讨论。对导波检测技术，我总的感觉是:应用容易，理解难。所谓“应用容易”，是指:实际使用时，通常是根据随设备提供的某钢种、某一壁厚，查得入射角，选用设定探头，从而在工件中产生导波，按说明书进行检测，就行了。所谓“理解难”，是指:至今，很少有资料(也许有，但笔者未见)，讲清了选择导波探头入射角的理论，或者说，很少有资料讲清倾斜入射，是怎么产生的导波？
下面的叙述，是笔者揣测性的理解，算一知半解吧，希望对感兴味的朋友能起点参考作用，希望沟通交流，更希望相关专家指正。
截止目前为止，几乎我们利用的超声波，都是脉冲波，脉冲导波强调群速度。
如前所述，某钢种和某一壁厚下的频率与群速度关系曲线，叫群速度的频散曲线(纵坐标是群速度，横坐标是频率，对薄钢件而言，最大群速度为纵波速度)，而且，频率与群速度有多条频散曲线，即多模态。
笔者认为，在多模态群速度的频散曲线图上，一定能找到某频率范围(Δf)，对应某条频散曲线的是平行于横坐标的一段，或接近平行的一段(即在Δf频率变化范围，群速度Cg基本无频散，基本不随频率变化)，且这个基本无频散的群速度Cg，较之Δf频率范围其它群速度要大得多。设Δf中心频率为f，f即为选定的导波频率，而f对应的无频散群速度Cg，就是选定的导波群速度。
由于对应f，Cg较其它模态速度大，所以，示波屏最先出现的回波肯定是速度为Cg的回波。此回波之后的回波，可视为杂波，不予理睬。这是超声导波检测的基本原理。
从理论上，我们希望上述Δf频率变化范围越小越好，以便方便确定导波频率f和群速度Cg。但导波Δf频率变化范围等同于入射纵波有效频率范围。所以，入射的纵波脉冲，应该是宽脉冲、窄频带(Δf小);而不是窄脉冲、宽频带(Δf大)，即特压《超声检测》教材(2008版)第161页讲的:应避免“当脉冲宽度很窄时，也就是说它包含的频谱较宽时”。
使用下列公式计算纵波入射角:
SinαL=CL/Cg (1)
式中:αL----纵波入射角;
CL----楔块中的入射纵波速度;
Cg----由频散曲线确定的薄件中导波群速度，是个对应频率和工件厚度的特定值。
笔者注:公式(1)所以成立，系似乎认为导波也遵守折射定律(请注意，这只是一种认为，折射定律根本不涉及导波)，导波的折射角β=900，
CL/sinαL= Cg/sin900= Cg (2)
