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0 序言
我们比较熟悉X和Υ射线与物质的相互作用，如光电效应，康普顿效应，瑞利散射等等。本文要叙述: 打靶电子与靶的作用，作用的基础还是原子。为了便于理解，笔者有时采用与X和Υ射线与物质的相互作用对照的方法叙述。
1 类康普顿效应
这是打靶电子--入射电子，与原子核外的电子--束缚电子发生“碰撞” 引起的效应。这类电子和电子碰撞有两个特点: 第一，是“库仑碰撞” 。入射电子与束缚电子不是发生机械碰撞，因为它们之间距离越小，同性电荷斥力越大，从而在不“机械碰撞” 的情况下，使束缚电子被电离或激发; 第二，是非弹性的，入射电子有能量损失。
简言之，入射电子与束缚电子发生库仑碰撞时，前者将部分能量(最多可能将本身能量的一半) 传递---转移给后者，使后者电离或激发，而前者运动方向发生改变，产生了类康普顿散射。
设σ为入射电子与靶产生类康普顿效应的几率:
σ∝ρ.Z/E (1)
式中: ρ，Z--分别代表靶的密度和原子序数;
E--打靶电子动能。
分析公式(1) 可知，靶材的密度ρ和原子序数Z越小，打靶电子动能E越大(或其速度υ2 ) 越大，类康普顿效应的几率σ越小。高能入射电子，类康普顿散射几率---偏离原来方向的概率，很小。
笔者注: 在目前的物理书中，流行提法是把“类康普顿效应” ，称为“电离损失” ，或“碰撞损失” ，并认为: 对于能量为几十MeV的入射电子，电离损失(与轫致辐射相比) ，仍是主要的能量损失方式。
2 弹性散射（类瑞利散射）
靶原子的电场对外呈电中性。对于突如其来的入射电子，靶原子的库仑场自然对它有－个排斥力--遏止力; 当这个遏止力方向与入射电子运动方向不在－条直线上（即方向不相反）时，就会引起弹性散射。排斥力的作用是相互的，所以弹性散射，也可视为入射电子与靶原子核的相互作用。
弹性散射是入射电子只改变运动方向，但不损失能量的散射。由于与原子核相比，电子质量很小，而且可能会多次散射，最后的散射角（散射电子运动方向与入射电子初始运动方向的夹角）可能很大。我们把入射电子散射角大于90度的散射，称为反散射(或背散射)，把反散射电子与入射电子强度比，称为反射系数n。
打靶电子能量E越低，靶的原子序数Z越大，靶材越厚，反射系数n越大，详见资料〔1〕第20页图1.16。由图可见，对于高Z样品金(Au，Z=79) ，在几十KV—1MeV范围内，反散射系数n大约为0.5; 笔者用插入法求得在几十KV—1MeV范围内，样品钨(W，Z=74) ，反散射系数n大约为0.48; 样品钼(Mo，Z=42) ，反散射系数n大约为0.38。笔者认为，当反散射系数n≥0.35，入射电子弹性散射，在空间的方向，应该认为大体上是各向同性的。由此，我进－步认为:在打靶电子能量--动能E≤1MeV时，对钨或钼靶，打靶电子弹性散射的空间方向，是各向同性的。对钨或钼靶，当打靶电子能量--动能E≥2MeV后，反散射系数n≤0.35，打靶电子弹性散射的空间方向，有明显“向前特征” 。这一认识，是后面讨论轫致辐射---X射线强度在空间分布重要的理论基础。
笔者注：普通X射线管，能量低，是厚钨靶，反散射现象严重，即可能有一些反散射电子---二次电子逸出靶面，X射线管中阳极罩的作用，就是吸收这些反散射电子---二次电子的。
3 轫致辐射
不论是未被散射的入射电子，还是被类康普顿散射的入射电子，或是被弹性散射的入射电子，它们的运动方向都可能指向靶的某些原子核，造成靶原子的库仑场遏止力方向与入射电子运动方向大体上在－条直线上、且方向相反，从而引起入射电子骤然减速，产生轫致辐射---X射线。由于入射电子的长驱直入，轫致辐射区域多发生在L或K壳层。
当带电粒子已确定为电子，〔RT基础理论探讨. 轫致辐射杂记b〕公式(1) ，轫致辐射几率r的影响因素，应修改为:
r∝ρ.Z的平方.E (2)
式中: ρ，Z--分别代表靶的密度和原子序数;
E--打靶电子动能。
笔者注1）轫致辐射光子的能量及其相对强度---连续谱，各射线检测教材，均有示意图，不赘述；2）射线检测教材有连续X射线产生效率η公式:
η=KiZU (3)
公式(3) ，与公式(2) 不同。它们之间如何沟通，待研究。3)轫致辐射的光子最大能量，可以是打靶电子的全部动能，教材上有最短波长计算公式。
至于轫致辐射的空间方向，将另文讨论。
参考资料:
〔1〕丁富荣等编著.辐射物理〔M〕.北京大学出版社，2004.
